§ 64. Термоэлектронная эмиссия. Природа тока в вакууме

Электрический ток может образоваться не только в металлах, но и в вакууме, например в радиолампах, в электронно-лучевых трубках. Выясним природу тока в вакууме.

В металлах имеется большое количество свободных, беспорядочно движущихся электронов. Когда электрон подходит к поверхности металла, то силы притяжения, действующие на него со стороны положительных ионов и направленные внутрь, препятствуют выходу электрона из металла. Работа, которую надо совершить для удаления электрона из металла в вакууме, называется работой выхода. Для разных металлов она различна. Так, для вольфрама она равна 7,2*10^-19 дж. Если энергия электрона меньше работы выхода, он не может покинуть металл. Много электронов даже при комнатной температуре, энергия которых не намного больше работы выхода. Покинув металл, они удаляются от него на небольшое расстояние и под действием сил притяжения ионов возвращаются в металл, в результате чего вблизи поверхности образуется тонкий слой выходящих и возвращающихся электронов, находящихся в динамическом равновесии. Вследствие потери электронов поверхность металла заряжается положительно.

Чтобы электрон покинул металл, он должен совершить работу против сил отталкивания электрического поля электронного слоя и против сил электрического поля положительно заряженной поверхности металла (рис. 85. а). При комнатной температуре почти нет электронов, которые могли бы выйти за двойной заряженный слой.

Рис. 85. Термоэлектронная эмиссия

Чтобы электроны могли вылететь за пределы двойного слоя, им надо иметь энергию намного больше, чем работа выхода. Для этого извне электронам сообщается энергия, например нагреванием. Испускание электронов нагретым телом называется термоэлектронной эмиссией. Она является одним из доказательств наличия свободных электронов в металле.

Явление термоэлектронной эмиссии можно наблюдать на таком опыте. Зарядив электрометр положительно (от наэлектризованной стеклянной палочки), соединим его проводником с электродом А демонстрационной вакуумной лампы (рис. 85, б). Электрометр не разряжается. Замкнув цепь, накалим нить К. Видим, стрелка электрометра опадает - электрометр разряжается. Электроны, испускаемые накаленной нитью, притягиваются положительно заряженным электродом А и нейтрализуют его заряд. Поток термоэлектронов от нити накала к электроду А под действием электрического поля образовал электрический ток в вакууме.

Если электрометр зарядить отрицательно, то он в таком опыте разряжаться не будет. Вылетающие из нити накала электроны теперь не притягиваются электродом А, а наоборот, отталкиваются от него и возвращаются обратно к нити накала.

Рис. 86. Получение электрического тока в вакууме

Соберем электрическую цепь (рис. 86). При ненагретой нити К цепь между ней и электродом А разомкнута - стрелка гальванометра стоит на нуле. В его цепи тока нет. Замкнув ключ, нагреем нить накала. По цепи гальванометра пошел ток, так как термоэлектроны замкнули цепь между нитью накала и электродом А, образовав тем самым электрический ток в вакууме. Электрический ток в вакууме есть направленный поток электронов под действием электрического поля. Скорость направленного движения электронов, образующих ток в вакууме, в миллиарды раз больше скорости направленного движения электронов, образующих ток в металлах. Так, скорость потока электронов у анода ламп радиоприемника достигает нескольких тысяч километров в секунду.